укреплена тонкая, толщиной в несколько микрометров, гофрированная (обычно алюминиевая) лента 2, к которой подводится через трансформатор напряжение звукового сигнала. Благодаря взаимодействию тока в ленте и магнитного потока-между полюсными наконечниками лента колеблется. Она совмещает в себе функции

РИС. 18. Внешний вид рупорных головок:

а - секционированный рупор; б -рупор с акустической линзой; в - комбинированная система - рупорная головка совмещена с низкочастотной электроди-намнческой головкой прямого излучения

диафрагмы и проводника с током. Ленточные головки также при- \ меняются в основном как (высокочастотные. \

Пример конструкции изодинамической головки приведен на j рис. 21. Она состоит из магнитной системы и диафрагмы. Орити- ; нальная магнитная система, в свою очередь, состоит из двух дис- i кообразных магнитов, например из феррита бария, намагниченных ;

РИС. 19. Устройство головки с куполообразной диафрагмой: 1 - диафрагма; 2 - звуковая катушка; 3 - магнитная цепь

таким образом, что каждый из них имеет три пары полюсов. Скажем, центральная часть, ограниченная окружностью, имеет полярность Л, следующая кольцевая 5 и наружная кольцевая N. Таким образом, по поверхности магнита проходят два радиальных магнитных потока. Так же намагничен второй магнит. Магниты во всей своей плоскости перфорированы, для того чтобы обеспечить лроход звука через отверстия при колебаниях диафрагмы из синтетической пленки, натянутой между магнитами на равных расстояниях от поверхности каждого из них. На пленку нанесен проводник в виде спирали. В том месте, где встречаются проти-

воположно направленные лотоки (окружность, проходящая через точку А на рис. 21), витки спирали начинают идти в обратном на-правлении. Таким образом, сохраняется одно и то же взаиморас-I положение магнитного поля и электрического тока. Благодаря то-I му, что диафрагма такой головки возбуждается по всей ловерхно-; сти, она очень эффективна, имеет весьма равномерную частотную характеристику. Однако конструкция изодинамических головок довольно сложна, и они редко применяются в практических кон-ё струкциях бытовых АС.

РИС. 20. Устройство ленточной головкн

РИС. 21. Устройство нзодннамнческой головки

1-43

РИС. 22. Устройство

электростатической

головки

Принцип действия электростатических гОловок (рис. 22) за-i ключается в том, что между двумя перфорированными пластин- ками 2 - неподвижными электродами, располагается подвижный : электрод 1 обычно в виде металлизированной, пленки. На подвиж- ный электрод подаются переменное напряжение от источника токов звуковой частоты и постоянное поляризующее напряжение, в несколько раз большее переменного, что необходи.мо как для повышения чувствительности, так и для уменьшения .специфических , для электростатического способа преобразования нелинейных искажений по второй гармонике. В зависимости от мгновенной полярности по переменному напряжению подвижный электрод при-г тягивается то к одному, то к другому неподвижному электроду. Получаемые таким образом колебания через перфорации неподвижных электродов возбуждают окружающую воздушную среду. Электростатические головки большей частью выполняют как системы, непосредственно излучающие в среду. Значительно реже применяют электростатические рупорные головки. Для излучения

достаточной акустической мощности необходимо, чтобы амплиту да колебаний подвижного электрода, особенно на низких частотах, была достаточно большой. Но для этого необходимо, чтобы был достаточно велик зазор между подвижным и неподвижным электродами. Отсюда следует, что электростатическая головка малых размеров годится только для воспроизведения высоких частот. Для перекрытия широкого диапазона частот целесообразно применять многополосные головки, т. е. совокупность головок, каждая из которых воспроизводит только часть диапазона частот. Поэтому для воспроизведения низких частот и всего диапазона в целом электростатические головки должны иметь большие площади, хотя толщина конструкции может быть сравнительно небольшой.

Преимущества электростатических преобразователей состоят в том, что они возбуждаются по всей поверхности подвижного электрода, благодаря чему все его точки колеблются синфазно, и он излучает всей поверхностью, что особенно важно при излучении высоких частот. Поэтому частотная характеристика электростатических преобразователей является весьма протяженной в сторону высоких частот по сравнению с преобразователями, построенными на других видах преобразования. Недостатками электростатических головок являются прежде всего, как уже упоминалось, специфические для них виды нелинейных искажений во второй гармонике, возникающие из-за того, что сила электростатического притяжения пропорциональна не приложенному к электродам напряжению, а его квадрату. Эти искажения значительно уменьшаются при применении напряжения поляризаций и использовании , изображенной выше дифференциальной конструкции. Но дифференциальная конструкция дает необходимый эффект только при высокой степени симметрии расположения подвижного электрода между неподвижными. Должна соблюдаться и электрическая симметрия, т. е. равенство подаваемых на оба неподвижных электрода напряжений.

Не всегда удобно и то, что электростатические головки для воспроизведения широкого частотного диапазона должны иметь большую излучающую поверхность. Это, кроме конструктивных неудобств, приводит к тому, что характеристика направленности такой головки зависит ог частоты, сильно обостряясь с ее повышением. Это можно устранить, составляя головку из отдельных сравнительно узких панелей, располагаемых в горизонтальной плоскости (например, по дуге окружности). Существенный недостаток электростатических головок состоит также в том, что они являются для питающих их усилителей емкостной нагрузкой, сопротивление которой 1/(й)С) падает с частотой, и требуют дополнительного источника высокого напряжения. Все это усложняет построение усилителя.

Поэтому электростатические головки в настоящее время распространены сравнительно мало, хотя их выпуск в зарубежных странах я растет. Наибольшее распространение электростатиче-