Главная Источники вторичного электропитания - часть 2



Схема входной

Эквивалентная емкость

Интервал частот

К&эффициент

Логарифмическая амплитудно-

цепн

ослабления

частотная характеристика

X (1 +ш-т= ф)

ti +т.,>Тк.ф

со <

-<й)< -

Ti + b 1 I

<ш<

Тк.ф

шХа.ф Ха,ф/(Х1 +Х2)

ШТа.фТ,/(Т1 + Т2)

Та-фТ,;Ть-,ф(т,+Т2),


Тк.ф>Тд+Т

о) <

Тн.ф

Гц.ф

<ю<

«о< -

ш >

ш Та.ф

Та.ф/Тк.ф

Та.ф т,/Тк.ф(Т1--Тз)

Is-20

I /1 I

примечания: xSkL. T,= C,«,. t,=C, a=R,), ш„= 1/1/-др C„ • o)o.-= I / / t.„ C„



АППФ с параллельным регулирующим элементом (рис 12.15) отличаются от активных сглаживающих фильтров входными цепями усилителя обратной связи Z,. Z., определяющими вид частотной характеристики коэффициента ослабления ЭМП При анализе АППФ необходимо учитывать собственную ед1Кость дросселя С„ и собственную индуктивность L„ конденсатора, включенного параллельно нагрузке.

Коэффициент ослабления АППФ /<н .ф <1)1.дрСэ,(ц, где Сэкн - частотно-зависимый модуль эквивалецтной емкости фильтра, В табл. 12.5 приведены значения Сз„ц и логарифмические амплитудно-частотные характеристики коэффициента /<а.ф- который определяется крутизной регулирующего элемента 5р, коэффициентом усиления усилителя Ку соотношением постоянных времени входной цепи т,,. т,, х. й наибольшей постоянной времени в контуре обратной связи Тц.ф, Постоянная времени т.ф - SKyL характеризует эффективность АППФ.

Из табл. 12.5 видно, что для всех логарифмических, амплитудно-частотных характеристик (ЛАЧХ) характерно снижение коэ(1)фицнента ослабления с ростом частоты выиге резонансной частоты дросселя W, 1 "\, ,дрСо и прекращение влияния АППФ на подавугение ЭМП на частоте выше резонансной частоты конденсатора oi,,. = 1/}/L,iC,. где проявляется липгь сглаживающее свойство пассивной части АППФ (пунктирный график)

ЛППФ позволяет получить значения эквивалентной елгкости порядка десятков н сотен микрофарад, а с помощью его входных цепей -=-фopгиpoвaть нeoбxoдигыe ЛАЧХ коэффициента ослабления и обеспечивать устойчивую работу. Влияние .внутреннего сопротивления источника ЭМП и нагрузки Z„ оценивается дополнительным коэффициентом ослабления, модуль которого для АППФ с входной цепью №1 в табл. 12.5

где = SpKyRn< Cj и R,i - выходная емкость источника ЭМП н нагрузка АППФ. В низкочастотном диапазоне Кк.ф (<") X >< С ?ц. На частоте (i) > 1/т,(.ф влияние помехоподавлягащего контура снижается в соответствии с зависимостью /Ск.ф (w)- = Sp/yTox/wC,-т„.ф. В высокочастотном диапазоне при со > 1/т„, учитывая соотношение постоянных времени Тд ч тн = C„/?hi можно определить интенсивность возрастания Кц.ф (w) с ростом частоты по формуле К.ф - ытд„ "1/1 + (Л/"!/! -\- шН, где Тдн ~ Ljip/Rfi.

Коэффициент ослабления номехоподавляющего контура определяется суммой Ко(м)-Ка.ф{»)+Кк.ф{ш).

12.3. Экранирование в источниках вторичного электропитания

При экранировании ИВЭ материал и толщина стенок экрана выбираются так, чтобы не было излишнего увеличения массы, ухуд-ш.екня теплового режима, усложнения обслуживания. Электрически негерметичные экраны, т. е, экраны, содержащие щели, .размеры которых выше допустимых, резко теряют свою эффективность



70~ 5 10 Ю- р>0мщм

Рис, 12.16, График расчетного коэффициента А„

и восполнение ее не может быть обеспечено за счет применения материала с высокой проводимостью или путем увеличения толщины стенок экрана. По этой же причине в ИВЭ не нашли широкого применения многослойные экраны.

Незамкнутые экраны имеют простое конструктивное исполнение, практически ие ухудшают тепловой режим ИВЭ. если воздушный конвективный поток или направление обдува происходит вдоль плоскости экрана. Эффективность незамкнутого экрана на частоте /, кГц, определяется коэффициентом электромагнитной связи К.с дБ, контуров с эквивалентным радиусом Гд. см. ориентировочно определяемым по конструкции излучателя и приемника ЭМП 102.

/Сэ.о = lOlg i(fe„r,df)2 -НИ, (12.14)

где d - толщина материала экрана, см. - безразмерный коэффициент, определяемый по графику на рис. 12.16 по удельному сопротивлению выбранного материала экрана.

Замкнутые экраны. Эффективность экранирования электрического и магнитного полей в относительных единицах определяется соотношениями

Э~Е,/Е.:.Э,Н/Н.,. (12.15)

где и Wi - действующая напряженность электрического и магнитного полей при отсутствии экрана; E.wH-i-тоже при наличии экрана.

Эффективность экранирования, выраженная в децибелах;

= 20lg (£,/£.,); 5„ = 201g (W,/W.,). (12.16)

Расчет эффективности экранирования проводится по номограммам на рис, 12.16-12.19. построенным по зависимостям 199]. Эффективность Экранирования электрического поля медных экранов:

сплошного (рис. 12.17)

5g = 5.7. 10 R- Г ехр (2nrf/m„); сетчатого (рис. 12.18)

-6-10М>?п/)""*•* d,, S-o- ехр 1л,/(5-й.,); из фольги (рис. 12.19)

Э=2.7. \Q-(R.., jo.s



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 [165] 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189


0.0204