Главная Импульсный режим работы



растания намагничивающего тока становится невозможным. В этот момент э. д. с. и напряжения «с и достигают своих экстремальных значений, что находится в соответствии с равенствами (6).

9. В результате процесса регенерации лампа оказывается в сильно перенапряженном режиме (работает в критической области характеристик), при котором анодный ток слабо зависит от сеточного напряжения. В наступившей стадии работы БГ (в интервале ВВ-СС) условие регенерации не выполняется и быстрые изменения токов и напряжений невозможны. Поэтому емкостные токи в данной стадии пренебрежимо малы (Гц 0). При применении в БГ лампы с отчетливо выраженной линией критического режима работы анодный ток лампы и ее анодное напряжение в данной стадии почти не меняются (рис. 3, в, г). Поэтому и напряжения на обмотках трансформатора щ, и бз остаются почти по-стоянньми. Существенно меняются здесь лишь напряжение и на конденсаторе и сеточное напряжение (рис. 3, а, б). Из-за протекания через конденсатор сеточного тока напряжение и повышается, а так как е, = и + Uc = const, то напряжение Uc понижается. Последнее вызывает понижение сеточного тока (рис. 3, г). Только благодаря этому намагничивающий ток и связанный с ним магнитный поток продолжают нарастать (несмотря на то, что 4 const), но уже не с возрастающей, а примерно с неизменной скоростью, что согласуется с постоянством напряжения щ const.

10. По мере уменьшения перенапряженный режим лампы ослабляется, и при некотором критическом значении Ид = UcKp (рис. 3, б) изображающая точка лампы возвращается в область характеристик, где условие регенерации вноЕЬ начинает выполняться. В этот момент (см. вертикаль СС) начинается процесс обратного опрокидывания системы. Здесь уменьшение и вызывает уменьшение 4, что приводит к ослаблению скорости нарастания намагничивающего тока, а затем и к уменьшению этого тока, в результате чего э. д. с. 2 вначале уменьшается, а затем становится отрицательной (рис. 3, д). Это вызывает быстрое уменьшение напряжения Uc и токов га и ic. Процесс обратного опрокидывания протекает в направлении, противоположном описанному выше, и он завершается запиранием лампы (разрьшом цепи обратной связи). При запирании лампы в обмотках трансформатора индуктируются кратковременные э. д. с, обусловливающие появление выбросов напряжения на всех элементах БГ, кроме конденсатора (рис. 3).



п. Почти одновременно с запиранием лампы начинается медленный разряд конденсатора в сеточной цепи. Этот релаксационный процесс приводит к восстановлению условия регенерации. Так как в процессе генерации рабочего импульса напряжение на конденсаторе повысилось на некоторую величину AU (рис. 3, а), то последующее отпирание лампы может произойти спустя такой интервал времени, в течение которого напряжение на конденсаторе снизится на ту же величину. Но з а р я д конденсатора осуществляется через весьма малое сопротивление rt-k, а разряд - через сопротивление > Гс-к- Это обстоятельство обусловливает высокую скважность генерации (грубо: Qc = S Rjrt.).

в. ФОРМИРОВАНИЕ ФРОНТА РАБОЧЕГО ИМПУЛЬСА

12. Уравнение напряжений в стадии формирования фронта импульса. Длительность = ti - 4 (рис. 3, а, б) этой стадии обычно много меньше длительности 4 генерируемого импульса. В этом случае емкость С и индуктивность Z.H (см. рис. 2) получаются относительно настолько большими, что зй короткое время накопленная в них энергия не успевает измениться. Поэтому в интервале < ti (рис. 3, а)

u = u{t)u (/о) = I г/пор I = const, (12.12)

/ц=/ц (0 = «и (о) =

= -г« {to) = «211 fnop =const, (12.13)

так как перед отпиранием лампы все токи в выражении (7), кроме тока Гд, равны нулю. Используя равенство (12), представим первое уравнение напряжений (3) в виде

(12.14)

«21

откуда

dua 1 du, Au (12.15)

dt «21 dt «21

Следовательно, в рассматриваемой стадии любому приращению сеточного напряжения Аи, > О соответствует определенное, зависящее только от коэффициента трансформации приращение анодного напряжения Аи < 0. Таким об-



разом. Изменения Uc и Ug противоположны, причём скорость изменения udt) пропорциональна скорости изменения \ uJJ:) .

13. Динамические характеристики БГ. Уравнение (14), однозначно связывающее напряжения «с и и, позволяет построить введенные А. А. Расплетиным динамические характеристики тюков ia и ic, выражающие в стадии формирования фронта зависимости этих токов только от анодного напряжения [146].

Пусть статические характеристики лампы известны рис. 4). Моменту отпирания лампы соответствует точка

7SB 5DB

-Uni-

Ir..A

200 m 600 . 600 Ua,B

Рис. 4.


200 WO 600 BOO Mj Ua,B

Mo ЭТИХ характеристик, в которой «с = tnop. «а - £а. ta = о, «с = 0. Задавая последовательно возрастающие значения и = (/пор + Аи (i =1, 2, ...), из уравнения (14) находим соответствзющие значения Аыаг- г например, при «21 = 0,25, Еа = 1000 В и (/пор = -25 В, задавая значения Uc = О, затем 25 В, 50 В, получим соответственно Uai =900 В, затем 800 В, 700 В, ... Пара значений Uci и «аг определяют точку динамических характеристик Мо MiMs ••• Ms анодного и сеточного токов (рис. 4).

Динамическая характеристика сеточного тока (рис. 4, б) с уменьшением «а монотонно нарастает. Динамическая характеристика анодного тока (рис. 4, а) в линейной области характеристик почти линейна. При приближении же к области критического режима лампы динамическая характеристика изгибается и далее сливается с линией ОК критического режима. Динамические характеристики позволяют



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 [106] 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195


0.0134