Главная Импульсный режим работы



вызывается процессом рассеяния энергии, запасенной в сердечнике трансформатора. Анализ этого процесса производится на основе эквивалентной схемы (рис. 9, а), в которой сопротивление R = = RhW Rc\\ RiK< где i?h( - сопротивление потерь в сердечнике [9, 42]. Если коэффициент затухания d = p/R < 2 (р = Ljcn), то на хвостовой части импульса возникают колебания (рис. 9, 6) затухающие практически до нуля в течение времени s SRCu;

если d >• 2, то процесс носит

t=t-t3


Рис. 10.

апериодический характер (рис. 9, е) и Гх S SLJR.

Послеимпульсный переходный процесс вызывает возникновение выбросов напряжения Д(7а (см. рис. 3, е), Д(;н = tigiAUa (рис. 9) и Дс (см. рис. 10). При d < 2 выброс напряжения At/g = мР; при d > 2 выброс Д (7а S ?. Выброс напряжения значительной величины (он может привести к пробою лампы Б Г) возникает при высокоомной нагрузке Rj или при вентильном характере ее (когда на полярности, противоположной рабочей, сопротивление /?ц резко возрастает). Для понижения величины выброса напряжения параллельно одной из обмоток трансформатора включается резистор Rr (иногда последовательно с диодом, отпирающимся на нерабочей полярности [42]), причем его сопротивление подбирается из условия установления критического режима работы цепи (d = 2). В этом случае Да = 2IRsitJe, где /?экв = Rr II R\

28. Стадия релаксации - наиболее длительная стадия работы Б Г. Основной процесс в этой стадии - медленный разряд конденсатора С на большое сопротивление Rc (см. п. 6). Разряд конденсатора начинается в момент, близкий к 4 (см. рис. 3, а, б), когда напряжения на обмотках трансформатора равны нулю, а сеточное напряжение Uc = = -и. Принимая этот момент за начальный (рис. 10), представим закон изменения напряжения на конденсаторе в виде

(12.35)

Длительность стадии релаксации определяется моментом f = Tjjej, (момент отпирания лампы), в который и = = -Uc = \ (Jnop I. Подставляя эти значения в функцию



(35) и решая полученное уравнение относительно Tpgj,, найдем

7рел=/?сС1п-==/?,С1п(1+-£=: (12.36)

где приняты во внимание равенства (33) и (34). Ориентировочно, Гре,(0,7- 1,5)/?дС.

29. Период автоколебаний (рис. 3 и 10)

7а=7ре.+7р = 7рел + и. (12.37)

где длительность рабочей стадии (длительность отпертого состояния лампы)

р = 7Ф + 7ви + П = и-

Из формулы (36) следует, что длительность Грд существенно зависит от нестабильности разности напряжений и*с - <7д кр = AU. Этим объясняется низкая стабильность частоты автоколебаний БГ. Уход частоты автоколебаний из-за изменения напряжения питания на 10% достигает здесь (3 -f- 7)%, а при смене лампы - до (7 15)%.

§ 12.3. ВАРИАНТЫ СХЕМ ЛАМПОВЫХ БЛОКИНГ-ГЕНЕРАТОРОВ

1. Схема с отпирающим напряжением смещения. Для

снижения нестабильности частоты автоколебаний БГ, вызываемой сменой лампы, целесообразно ввести в цепь сетки положительное смещающее напряжение Е. Для этого резистор Ra приключается не между сеткой и катодом лампы, как это показано на рис. 1, а между сеткой и анодом лампы. Аналогично описанному в §11.1, п. 14 (см. рис. 11.6), переключение резистора Rc практически не отражается на работе БГ в рабочей стадии (при отпертой лампе). В стадии же релаксации конденсатор стремится перезарядиться от значения и = U, выражаемого формулой (33), до и (оо) = = -Ея- В соответствии с этим сеточное напряжение должно меняться от значения и, = -U до udoo) = Е по закону

Uc =Uc (П =Е,-{Е, + U) е-/«сС. (12.38)

Длительность стадии релаксации определяется моментом f = Грел, В который напряжение «с = - Упор I • Под-



ставляя эти значения в функцию (38) и решая полученное уравнение относительно Т, найдем

(12.39)

где приняты во внимание равенства (33) и (34).

Из сравнения формул (36) и (39) видно, что в рассматриваемой здесь схеме существенно ослаблено влияние нестабильности величины I Опор I С Еа- Однако влияние нестабильности А<7 = и*с - Uc кр сохранилось и даже усилилось, так как в формуле (39) под знаком логарифма стоит меньшая величина, чем в формуле (36) (см. § 11.1, п. 12). Поэтому уход частоты, обусловленный изменением питающего напряжения, при данной схеме снижается мало, а в некоторых случаях согласно опытным данным даже повышается. Уход же частоты, вызванный сменой лампы, снижается примерно до (4 -f- 10)%.

Определяемая законом (38) длительность в не-

сколько раз меньше постоянной времени RcC. Поэтому часто целесообразно, разложив экспоненциальный множитель в ряд, использовать только два первых члена ряда, откуда

=«е (П = ~и + {Е + и) t/Rc С. (12.40)

Таким образом, в интервале О Tpjj, закон Uc{t) близок к линейному.

2. БГ с колебательным контуром. Высокой стабильностью частоты обладает Б Г, в цепь катода которого включен колебательный контур, настроенный на частоту автоколебаний, и фиксирующий диод [3, 15] (нестабильность частоты не превышает 1%). Однако конструкция такого БГ при Fa<.5 кГц громоздка. Более проста схема БГ с колебательным контуром (рис. 11, а), настроенным на частоту Fh, кратную частоте Fa автоколебаний:

Процессы в рабочей стадии такого БГ мало отличаются от процессов в Б Г при обычной схеме. Действительно, так как большая емкость С к = (5 10)С шунтируется большой индуктивностью Lk, то за малое время рабочей стадии ток в индуктивности не успевает нарасти до существенной ве-



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 [110] 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195


0.0129