Главная Импульсный режим работы



дексом «а») изменяется почти по линейному закону «ca(0 = = -и (рис. 4), выражаемому формулой (12.40); здесь и - напряжение на конденсаторе С. Постоянная времени RcC (см. рис. 3) устанавливается из условия получения надлежащего периода автоколебаний Б Г; этот вопрос рассматривается в § 13.2.

Так как сопротивление участка «сетка-катод» < <g Rд, то цепь синхронизации слабо влияет на процесс генерации рабочего импульса при отпертой лампе. После же ее запирания напряжение

«е (13.3)

Здесь Ид - падение напряжения на сеточной обмотке трансформатора (см. рис. 3), вызываемое действием источника e„. Емкость конденсатора С обычно настолько велика, что э. д. с. бд почти не оказывает влияния на напряжение и на конденсаторе; оно почти не отличается от напряжения, получаемого в режиме автоколебаний. Поэтому пунктирная линия ОА (рис. 4) отображает закон изменения напряжения -u{t) = Uca(t). Следовательно, при отсутствии синхронизирующего напряжения генерация импульса 2 произошла бы через интервал времени после генерации импульса /. При воздействии же синхронизирующего напряжения «д = sin (2пРд - фд), где f д = 1/Гд, сеточное напряжение изменяется по закону (3), показанному на рис. 4 сплошной кривой. Теперь генерация очередного импульса 2 произойдет через интервал времени Гц = пТд < Га, когда суммарное напряжение «с = -" + «д достигнет порога отпирания лампы.

7. Необходимое условие синхронизации. Для возможности работы генератора импульсов в режиме деления частоты, по крайней мере, необходимо выполнение неравенства

Га>Г„-=«Г„. (13.4)

т. е. период автоколебаний генератора импульсов должен превышать требуемый период повторения импульсов в режиме деления частоты. Это условие является необходимым, но, как мы увидим, не достаточным.

При дальнейшем анализе окажется удобным выражать период Гд в долях от Т. Поэтому, применяя обозначение

в=Т/Т (13.5)



и деля неравенство (4) на Т, представим необходимое условие синхронизации в виде

(13.6)

8. Чем круче изменяется сеточное напряжение вблизи порога отпирания лампы (см. рис. 4), тем стабильнее режим деления частоты. Поэтому в качестве синхронизирующего напряжения целесообразно применять короткие импульсы напряжения, повторяющиеся со стабильной частотой Г д. Такие импульсы можно получить путем нелинейного преобразования синусоидального напряжения (например, с помощью пик-трансформатора). Независимо от этого, при использовании нескольких каскадов деления частоты (см. рис. 2) во всех каскадах, кроме, быть может, 1-го, синхронизирующие сигналы представляют собой импульсы напряжения, вырабатываемые в предыдущих каскадах деления частоты.

§ 13.2. СТАБИЛЬНОСТЬ РЕЖИМА ДЕЛЕНИЯ ЧАСТОТЫ

1. Рассмотрим делитель частоты (см. рис. 3), синхронизуемый короткими импульсами напряжения*. При этом будем полагать, что при запертой лампе БГ сеточное на-


Ряс. 5.

пряжение «с = -ч. «са нарастает по линейному закону (на рис. 5, а по прямой ОА). Для удобства анализа перенесем начало координат в точку О и будем все напряжения

* Работа делителя частоты с учетом влияния длительности синхронизирующих импульсов анализируется в книге Л. А. Мее-ровича и Л. Г. Зеличенко [5] (см. также [15]).



измерять в относительных единицах - в долях от перепада напряжения АС/ = С/ - Unop I. эта величина выражается формулой (12.34). Таким образом, введем вместо Ыса безразмерную величину

1 Uca.-i-) Uca + iJ - (13 7)

U-\Unop\

в момент t =0, когда «са = -. величина = О, а в момент t =Та - t Та, когда Иа = - I (пор I . ВСЛИЧИНа

=?пор = 1- В новой системе координат (X. /) закон изменения величины \ = Кса отображается прямой ОА (рис. 5, б), а момент генерации очередного импульса определяется достижением уровня Хдор = 1-

Пусть С/д - высота синхронизирующего импульса, относительная величина которого в принятой системе координат

Х=--. (13.8)

В моменты воздействия этого импульса относительная величина сеточного напряжения (рис. 5, б) X = %с =Ка

2. Пусть высота Од настолько велика, что вершина (п - 1)-го импульса расположена на прямой ОА выше основания п-го импульса (рис. 5, б)*. При нормальном режиме работы в момент t =Та =пТд величина X =Хд> 1, и происходит очередное срабатывание БГ. Но в реальных условиях величины Та, Тд и %д нестабильны, что может привести к нарушению режима деления частоты кратности п. В одном из таких критических состояний вершина (п - 1)-го импульса может коснуться уровня К = 1 (рис. 6), и при дальнейшем неблагоприятном изменении параметров может произойти преждевременное, вызываемое (п - 1)-м импульсом, срабатывание БГ. Критические значения интересующих нас параметров можно найти из рассмотрения подобных треугольников AGD и АВО:

К=Та-(п-\)Тд 1 („-!) в, (13.9)

1 Та

* Случай, когда вершина (п - 1)-го импульса расположена ниже основания п-го импульса, приводит к результату, охватываемому соотношением (4).



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 [116] 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195


0.012