Главная Импульсный режим работы



собе коррекции уменьшается крутизна фронта импульса. Наилучшие результаты коррекции получаются при надлежащем подборе параметров всех звеньев линии. Но при нарушении однородности звеньев искусственной линии утрачивается достоинство технологической простоты изготовления таких линий. Поэтому целесообразно применить паи-, более простой способ практически полного подавления наложенных на вершине импульса колебаний [85], заключающийся в увеличении индук-

La 1

тивности выходного звена линии до некоторого значения L„ -f 1д (рис. 13). S Роль дополнительной индуктивности /.д можно по- UR пять, учтя, что она обла- Щ дает значительными сопротивлением озн-д для нало-женных колебаний тока, характеризуемых сравни-тельно высокой частотой «н. Поэтому индуктивность Lд как бы фильтрует высокочастотные колебания: колебательная составляющая напряжения импульса выделяется в основном на индуктивности Lд, а «постоянная составляющая» импульса - на активном сопротивлении /?.

Производя анализ, подобный приведенному в п. 5, мож-ной найти, что введение индуктивности L„ приводит к увеличению длительности фронта импульса; таковая длительность фронта выражается равенством

А-=5

/ i

Рис. 13.

Ф 0,61

(7.20)

Поэтому целесообразно ввести индуктивность Ьд наименьшей величины, при которой достигается подавление наложенных колебаний. Из анализа формы импульса вытекает [85], что практически полное подавление колебаний получается при

L„ = L„. (7.2»)

Достигаемый при этом результат (при /г = 3) иллюстрируется представленными на рис. 13 кривыми.



Из приведенной на рис. 13 сглаженной кривой видно, что введение дополнительной индуктивности = незначительно удлиняет активную длительность среза, которую практически можно рассчитывать по формуле (19). Что же касается активной длительности сглаженного импульса, то она несколько возрастает при введении дополнительной индуктивности Ьд - L„:

/„ - 2,2 V{k+\)L,kC, 2,2{k + 0,5) уТС;. (7.22)

9. Так как при введении дополнительной индуктивности L„ = L„ длительность фронта импульса возрастает в 2 раза, то для восстановления нужной длительности фрон-

Сноррек-цией


Рис. 14.

та, соответствующей L„ = О, следует число звеньев искусственной линии увеличить вдвое. Но и при этом (см. пример п. 6), число звеньев линии получается небольшим; при =0,1 /и нужное число звеньев = 6.

10. Повышение крутизны фронта импульса может быть достигнуто включением параллельно формирующей линии корректирующей емкости Ск, соединенной последовательно с корректирующим сопротивлением i?K= R- (рис. 14, а)*. В зарядной стадии емкость Ск заряжается вместе с другими конденсаторами Сд до напряжения Е. После же замыкания ключа К,л напряжение (в начальный момент t = О разрядной стадии) на нагрузке (0) = = 0,5£. Этот вывод не учитывает влияния паразитной емкости Сп, шунтирующей нагрузку. Независимо от этого включение емкости Ск приводит к увеличению длительности среза формируемого импульса. Кроме того, при работе по схеме рис. 14, а вершина импульса не корректируется Отмеченные недостатки в существенной

*> Аналогичный метод коррекции, но без сопротивления Rj, применяется при формировании импульсов наносекундного диапазона длительностей. Как показано в работе [87], здесь вредную роль играет длительность ионизации тиратрона, используемого в качестве коммутирующего прибора. Это вредное действие в некоторой степени нейтрализуется включением емкости Ск. Согласно опытным данным, наилучшие результаты получаются при Си == = О.бСп-



степени устраняются при использовании схемы коррекции (рис 14,6), предложенной И. Н. Мигулиным [15] Здесь корректирующая емкость Ск1 заряжается вместе с емкостями С„ до напряжения Е; перед нагрузочным элементом включается корректирующее звено, параметры которого удовлетворяют соотношениям:

/?„=]/ i:lL;

- + -

(7.23)

Принцип действия корректирующего звена поясняется в книге [41]. При применении такого звена удается с помощью двухзвен-ной искусственной линии (рис. 14, б) получить импульс напряжения с достаточно крутым фронтом (рис. 14, в). Однако на вершине импульса заметно проявляются наложенные колебания.

В работе Г. А. Месяца [88] предложен оригинальный способ формирования длинного импульса с весьма коротким фронтом. Он заключается в стыковке, через посредство корректирующего звена, искусственной линии с небольшим отрезком коаксиального кабеля, который формирует фронт импульса. Таким путем удается получать импульсы длительностью в 1-3 мкс с фронтом в несколько наносекунд.

§ 7.4. ФОРМИРУЮЩИЕ РЕАКТИВНЫЕ ДВУХПОЛЮСНИКИ

А. КАНОНИЧЕСКИЕ РЕАКТИВНЫЕ ЦЕПИ, ЭКВИВАЛЕНТНЫЕ ОДНОРОДНОЙ ДЛИННОЙ ЛИНИИ БЕЗ ПОТЕРЬ

1. Однородная линия без потерь не единственный вид линейной цепи, обладающей рассмотренными в § 7.2 идеальными формирующими свойствами. Совершенно таки-

Рис. 15.

Сз Сг С, Сп „

I "с

Рис. 16.

ми же формирующими свойствами обладают реактивные цепи двух канонических видов, схемы которых представлены на рис. 15 и 16. При приводимых ниже соотношениях параметров этих цепей они эквивалентны одному и тому же отрезку однородной линии без потерь, обладающей волновым сопротивлением W = YLJC, длиной / = 0,5&4. Здесь



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 [41] 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195


0.014