Главная Импульсный режим работы



конденсатора 631 = {Ri + rf. 2) С. Пока течет зарядный ток конденсатора сеточное напряжение лампы оказывается положительным (см. рис. 2, е). Поэтому работа лампы в данной стадии протекает в форсированном режиме; этим объясняются выбросы анодного тока и анодного напряжения отпираемой лампы Л2 (см. рис. 2, г, д). Таким образом, процесс установления режима отпертой лампы определяется процессом восстановления напряжения на конденсаторе Ci, после чего устанавливаются напряжения: «сг =0

и Ual = а-

7. Длительность фронта нарастания анодного напряжения запираемой лампы (см. рис. 2, б) оценивается примерно двумя постоянными времени зарядной цепи конденсатора (рис. 3, а), т. е.

V2(R,i-f/-e+ 2)Ci. . (11.7)

Аналогично выражается длительность tф2 (см. рис. 2, )i для чего следует в формуле (7) заменить индекс 1 на 2 и наоборот. При большой величине емкостей Q и длительности фронтов оказываются значительными. Для получения лучшей формы выходного напряжения и стабилизации работы мультивибратора желательно, чтобы выполнялись неравенства

ф1<0,2Гр1; ф,<0,2Грг. (II.8)

8. Процесс среза напряжений. Как указывалось, в течение кратковременного процесса регенерации анодное напряжение отпираемой лампы Л2 успевает снизиться на небольшую величину, примерно равную пороговому напряжению другой лампы. Однако за время регенерации анодный ток /аа достигает значительной величины (см. рис. 2, г), а благодаря форсированному режиму работы этой лампы после регенерации в течение некоторого времени ток 12 > > /аг. Это обусловливает Дальнейшее быстрое снижение анодного напряжения «аг (см. рис. 2, д), которое через конденсатор Сг передается на сетку запертой лампы Л1 (см. рис. 2, в). Скорость среза этих напряжений определяется скоростью разряда на анодную цепь отпертой лампы паразитной выходной емкости Свыхг этой лампы и паразитной входной емкости Cbxi запертой лампы, соединенной последовательно с конденсатором Cg. Соответствующая этому процессу схема изображена на рис. 3, б, где отпертая лампа представлена сопротивлением Rbz- В рассматриваемом быст-



ротечном процессе изменение анодного напряжения Дыаг распределяется между емкостями и Cbxi (большое сопротивление Rci почти не влияет на этот процесс). Но так как Сг > Свх1, то практически Дыаа = Д"с1. au2= const. Длительность среза напряжений ui и примерно равна постоянной времени цепи (рис. 3, б). Полагая Cg = оо, можно записать:

= {Ra2 II R.2 II ci) (Cbxi + вых). ( П -9)

С,,1Се-к. +Са.с, +CJ4; (П. 10)

Свв,к2 = Са-к2+С,2 + С4.

Аналогично находится длительность td, для чего надо в формулах (9) и (10) заменить индекс 1 на 2 и наоборот.

9. Рабочий перепад напряжения. После установления режима отпертой лампы ее сеточное напряжение «с = О и через лампу протекает почти постоянный ток

Lk „ 1% (fe = l или 2). (11.11)

А aft + Kok

В формуле (11) пренебрежено влиянием тока i, протекающего через конденсатор, присоединенный к аноду отпертой лампы (см. рис. 1), так как этот ток, ограничиваемый большим сопротивлением Rc > Ra, весьма мал; к этому неравенству следует стремиться для стабилизации работы мультивибратора. Полезно также ослабить зависимость анодного тока от сопротивления Ro лампы, величина которого зависит от режима питания и меняется при смене лампы. Указанным требованиям удовлетворяют соотношения (1), но их выполнение затрудняется при частоте автоколебаний более 10 кГц.

Рабочий перепад анодного напряжения, передаваемого в нагрузку (см. рис. 2, б, д),

Ai/ai/ai/ai; Д/г /а2 a2- (II.I2)

Из формул (11) и (12) видно, что с усилением неравенства Ra > Ro величина рабочего перепада напряжения возрастает. Практически достижимо значение At/a = (0,7 +

0,8)£а.

10. процесс релаксации составляет преобладающую часть такта работы мультивибратора. В течение этого про цесса происходит сравнительно медленный разряд конденсатора, приключенного к аноду отпертой лампы, через ее



анодную цепь и резистор R., приключенный к сетке запертой лампы. Соответствующая этому процессу схема (лампа отперта) изображена на рис. 4, а. Здесь сопротивление R02 представляет отпертую лампу (ее сеточное напряжение в течение основной части данного процесса равно нулю). Паразитные емкости, ввиду медленного протекания процесса, на схеме не представлены.

Разряд конденсатора Cg, который до опрокидывания был заряжен до напряжения Е, начинается еще в процессе регенерации. Но ввиду кратковременности этого процесса

*£а



£г2=

Рис. 4.

практически можно считать, что процесс релаксации начинается в момент 4 начала процесса регенерации (см. рис. 2, в). Следовательно, длительность процесса релаксации практически равна длительности Т рассматриваемого такта работы.

Используя теорему об эквивалентном генераторе, заменим представленную на рис. .4, а схему эквивалентной схемой (рис. 4, б), где в силу соотношений (П) и (12) Егг = Е - - At/аг- Принимая момент = О за начальный и учитывая, что иг(0) = ai запишем закон изменения тока в данной цепи в виде

uA0)-E2 е-/е.--е-/е., (11.13)

где постоянная времени

е, = {R, R,2) С, = (R,i + Ra2 II R02) CRci С,. (И. 14)

Строго говоря, внутреннее сопротивление лампы не остается постоянным в течение всего такта работы (оно в основном меняется в течение времени ф, < Tj). Но так как сопротивление Ra > Ra-z II R02, то это обстоятельство не имеет существенного значения.



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 [87] 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195


0.0132