Главная Импульсный режим работы



Основное различие получается в цепи сетки запертой лампы. При запирании, например, лампы конденсатор Сг, который до опрокидывания был заряжен до напряжения fa, стремится не просто разрядиться (как это имеет место в схеме рис. 1), а перезарядиться. Действительно, после отпирания лампы Л, потенциал правой обкладки конденсатора С становится равен потенциалу анода лампы Л («аа = аг = а - laiRai <. а). Левая же обкладка конденсатора через резистор ci присоединена к источнику питания. Следовательно, если бы процесс перезаряда кон-


Рис. 6.


денсатора не прерывался отпиранием лампы Л, то напряжение «2 стремилось бы к значению «г(о°) = -(Еа - - аг)- Соответственно сеточное напряжение запертой лампы должно было бы изменяться (рис. 7) от определяемого формулой (15) значения до fa, т. е.

«cl(0) = -fcl-Aa2; «cl(«)=£a- (11-20)

Здесь принято во внимание, что сеточное напряжение запираемой лампы перед опрокидыванием практически равнялось нулю. Поэтому величина Uci определяется перепадом напряжения Ааг, который получается таким же, как и при отсутствии смещающего напряжения в сеточных цепях. Не меняется также и выражаемая формулой (14) постоянная времени Oj RciCz-

Учитывая значения (20), запишем закон изменения сеточного напряжения запертой лампы в виде

«ol(0=£a-(fa + cl)e-/e..

(11.21)

Этот закон прерывается в момент / = Гр, когда = = nopi- Подставляя эти значения в равенство (21) и ре-



шая полученное уравнение относительно Tpi, найдем:

T,=.e,ln-±R,iC,\n- (11.22)

Обычно ДУаг = < O.SEa, ПОЭТОМУ согласно формуле (22) < Gi 1п 1,8 0,69i. При нулевом же смещении в цепи сетки согласно формуле (16), где ЛУа2> Ю Упор1, > 2,361. Следовательно, при одной и той же длительности рабочего такта и одинаковых времязадающих емкостях нужная величина сопротивления в схеме с положительным смещающим напряжением значительно выше, чем в схеме без смещения.

15. В формуле (21) время < Tpi < Q, причем обычно Гр1 < 0,501. Поэтому допустимо, разложив экспоненциальный множитель в ряд, воспользоваться только двумя первыми членами ряда, откуда

«,l(0-t7el+4. (И.23)

Таким образом, в схеме с положительным смещением сеточное напряжение запертой лампы изменяется во времени по закону, близкому к линейному. Это обстоятельство обусловливает большую крутизну нарастания сеточного напряжения вблизи порога отпирания лампы (см. рис. 5 и 7).

Применение рассматриваемой схемы (см. рис. 6) приводит к существенному понижению ухода частоты автоколебаний, вызываемого сменой ламп мультивибратора (чаще всего уход частоты не превышает 2%). Однако при этом не достигается существенное повышение стабильности частоты автоколебаний при изменении режима питания [137], а в некоторых случаях получается даже отрицательный результат [9].

16. Выбор ре}кима работы и параметров мультивибратора подчинен требованию обеспечения стабильной частоты колебаний.

Выбор напряжения питания определяется имеющимися источниками и требуемым перепадом анодного напряжения. Независимо от этого для повышения стабильности частоты колебаний желательно выполнение неравенств

Д(;а1>101/пор2; Afa2>10f;nopi. (11-24)

Для этого сопротивления резисторов должны удовлетворять неравенствам i?ai > 01 и i?a2 > 02. что также приводит К уменьшению мощности, рассеиваемой на анодах ламп. Наибольшие допустимые сопротивления i?ai и i?a2 ограничиваются нужными зачениями длительностей фронтов <ф, и /ф2, выражаемых формулами (7). Поскольку и длительности фронтов, и длительности ра-



бочих тактов определяются времязадающими емкостями, следует стремиться к возможно более сильному выполнению неравенств (1). Это достижимо при применении возможно меньших емкостей Ci и Са- Однако должны выполняться соотношения

Ci > ЗСд, Сг > ЗСд,

(11.25)

где Сд выражается формулой (6). Для лучшего удовлетворения соотношениям (25) и (24) предпочтительнее лампы с меньшей величиной междуэлектродной емкости С.д и большей величиной крутизны S.

Для повышения стабильности частоты автоколебаний предпочтительнее симметричная схема мультивибратора.

Приключаемая к мультивибратору нагрузка не должна обладать большой емкостью, и желательно выполнение неравенства Ra > lORa- Более мощную нагрузку следует подключать через посредство развязывающего усилителя (катодного повторителя). Способы подключения нагрузки к выходному каскаду мультивибратора описаны в § 8.4, пп. 14-15.

§ 11.2. МУЛЬТИВИБРАТОР С КОЛЛЕКТОРНО-БАЗОБЫМИ

СВЯЗЯМИ

1. принципиальная схема и ее отличительные особенности. Данный тип мультивибратора (рис. 8) является транзисторным аналогом лампового мультивибратора с анодно-

Вых.

«К1


-0-£к

42 I

U6i 161

±

1бг U6Z

«кг

Рис. &

сеточными связями (рис. 6); схема предназначена для работы в режиме автоколебаний*. Принцип построения транзисторного мультивибратора и характер процессов в нем в основных чертах аналогичны принципу построения и характеру процессов в ламповом мультивибраторе. Здесь такжеис-пользуются два усилительных каскада, в которых междукаскадная положительная обратная связь осуществляется

*> Известны и другие варианты схем .мультивибратора, работающего в режиме автоколебаний [15, 109-113, 138].



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 [89] 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195


0.0109