Главная Магнитный поток и электрический контур



где I -длина провода; а и Ь -полуоси эллипса, являющегося его поперечным сечением.

При низкой частоте можно учесть влияние неравномерности распределения тока по сечению провода, прибавив к значению L, даваемому формулой (2-24), величину

ко , ,- а - Ь

М С-в (1-ЬеУЗ)(1-Ь4в- е) / - ,

Формула (2-25) применима при (а -}- &) < 4.

2. При весьма высокой частоте

где I - длина провода; а ц Ь - полуоси эллипса, являюще гося его поперечным сечением.

При желании учесть магнитный поток внутри провода следуетк величине L, найденной по формуле (2-26), прибавить внутреннюю индуктивность провода, определяемую (при р = const) формулой

(2-27)

где К - полный эллиптический интеграл первого рода с модулем, равным (/1 - Ъ1а.

В частности, для круга {а = b - г) получаем формулу (2-7),

Для провода из ферромагнитного материала вместо (2-27) следует пользоваться формулой

/., = 0,15}/Ж. (2-28)

где Е -полный эллиптический интеграл второго рода с модулем /1 - bla, р, ~ абсолютная магнитная проницаемость, определенная по основной кривой намагничивания вещества провода при напряженности поля, равной 1/{4аЕу, J - действующее значение тока в проводе.



2-5. ИНДУКТИВНОСТЬ ПРЯМОЛИНЕЙНОГО ПРОВОДА КВАДРАТНОГО СЕЧЕНИЯ

1. При постоянном токе и низкой частоте

= -("i++) (2-29)

где / - длина провода; b - сторона квадрата, являющегося поперечным сечением провода.

При низкой частоте {kb < 3) можно учесть влияние неравномерности распределения тока по сечению провода, прибавив к значению L, даваемому формулой (2-29), величину

AL =

2л 24

где X = 0,2kb; k = -/(ор„7 .

2. При весьма высокой частоте

= -i("-f- О (2-30)

где / -длина провода; g = 0,5902Ь; b -сторона квадрата, являющегося поперечным сечением провода.

При желании учесть магнитный поток внутри провода к индуктивности, найденной по формуле (2-30), следует прибавить внутреннюю индуктивность Li, определяемую (при р = const) формулой

= -/- (2-31)

Для провода из ферромагнитного материала

Z;, = 0,15-f ]/(2-32)

причем Ре - абсолютная магнитная проницаемость, определенная по основной кривой намагничивания вещества провода при напряженности поля, равной У/(4Ь), где У - действующее значение тока в проводе.

2-6. ИНДУКТИВНОСТЬ ПОЛОГО ПРЯМОЛИНЕЙНОГО ПРОВОДА КВАДРАТНОГО СЕЧЕНИЯ

1. При постоянном токе и низкой частоте



где / - длина провода; b - сторона квадрата, являющегося внешним контуром поперечного сечения провода; t - толщина стенки; предполагается, что t < Ш,

2. При весьма высокой частоте индуктивность провода может быть найдена по формуле (2-30). Если t > /i /2, где - длина электромагнитной волны в проводе, то поток внутри провода может быть учтен с помощью формул (2-31) и (2-32).

2-7. ИНДУКТИВНОСТЬ ПРЯМОЛИНЕЙНОГО ПРОВОДА ПРЯМОУГОЛЬНОГО СЕЧЕНИЯ

1.При постоянном токе и низкой частоте

= ("т7--4) (2-34)

где / - длина провода; b и с - стороны прямоугольника, являющегося его поперечным сечением. В частности, для бесконечно тонкой ленты следует положить в этой формуле = 0.

При низкой частоте можно учесть влияние неравномерности распределения тока по сечению провода, прибавив к значению L, даваемому формулой (2-34), величину

Дг=--/(е). (2-ЗБ)

с - Ь

X = 0,2kc; k = Кш(л„у; е = -цгь ("

(1-Е)«(1-вУЗ) (l-H48-f 84) /(ь)---

Формула (2-35) применима при к {Ь-\- с)<. 7,

2. При весьма высокой частоте

где I - длина провода, а g - величина, значения которой, отнесенные к величине с, даны на рис. 2-2 в зависимости от отношения сторон бис прямоугольника, являющегося поперечным сечением провода {Ь < с). Точные значения g можно найти по формуле

• (2-37)



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 [31] 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160


0.0129