Главная Магнитный поток и электрический контур



а для рис. 3-26, б

(3-91)

где d - расстояние между центрами сечений прямого и обратного «проводов»; Д - расстояние между двумя проводами с токами одного направления, ар- радиус отдельного провода.





Рис. 3-26

При Д С d обе формулы упрощаются: Для рис. 3-26, в

0 -1пП,-(/тг-J)Iп/?-ln/иp-f--i-

гдe т - общее число проводов с токами одного направления; р - радиус отдельного провода; R - радиус окружностей, на которых расположены центры поперечных сечений отдельных проводов; 111 - произведение всех расстояний ощ между центрами поперечных сечений проводов с токами противоположного направления.



Обычно радиус R существенно меньше расстояния d между центрами поперечных сечений прямого и обратного «проводов»; при этом

llsL(ln-±. + J-]n~ + 4-). (3-94)

Аналогичны формулы справедливы для многопроводных линий с полыми проводами кругового сечения. В этом случае вместо формул (3-92) и (3-94) следует пользоваться формулами:

= Jfo. (In L In , (3-96)

где С -коэффициент, значения которого даны в табл. 10-1 в зависимости от отношения внутреннего радиуса q к внешнему радиусу г.

2. Расчет индуктивности многопроводной линии при высокой и весьма высокой частоте значительно сложнее, чем при низкой частоте.

Если форма поперечных сечений отдельных проводов и их взаимное расположение позволяют сделать предположение о равномерном распределении тока по периметрам сечений проводов, то расчет индуктивности многопроводной линии при весьма высокой частоте можно производить по формулам (3-87) и (3-88) так, как указано в § 3-9, п. 2. При этом под Ха следует понимать сумму периметров поперечных сечений всех прямых проводов, а под Х -то же для обратных проводов, в соответствии с чем величины gA, ёви gAB должны быть определены так, как указано в § 10-2.

Следует, однако,, иметь в виду, что для многопроводных линий предположение о равномерности распределения тока весьма высокой частоты по поверхностям проводов может быть принято даже в качестве первого приближения лишь в тех случаях, когда отдельные провода линии расположены достаточно далеко друг от друга. Поэтому указанным путем, как правило, можно получить лишь приближенное значение индуктивности многопроводной линии при весьма высокой частоте.

3. При любой частоте и для проводов из любого материала индуктивности многопроводных линий (линий

6 Калантаров П. Л.г Цейтлин Л. А. Ipl



с расщепленными проводами), изображенных на рис. 3-26, а и б, при Д d могут быть найдены по формуле

(3-97)

а индуктивность линии, изображенной на рис. 3-26, е, при R < d - по формуле

я \ R т

(3-98)

На 4m

где - коэффициент, учитывающий поверхностный эффект в проводах. Значения t можно определить по табл. 2-1 или по формулам § 2-2. Формулы (3-97) и (3-98) не учитывают эффекта близости и искажения магнитного поля, вызванного наличием соседних проводов с абсолютной магнитной проницаемостью, отличной от Ро.

Для линий с полыми проводами кругового сечения при тех же условиях следует пользоваться формулами:

J4 2я

(3-99)

L-(ln4-+ - ln - ) + - Li, (3-100)

где r -внешний радиус провода; Ц -его внутренняя индуктивность на единицу длины, определяемая путем деления на / выражений, данных в § 2-3, п. 3.

3-11. ИНДУКТИВНОСТИ СЛОЖНЫХ СИСТЕМ ОДНОФА.ЗНЫХ шин

ПРЯМОУГОЛЬНОГО СЕЧЕНИЯ

в энергетических установках на большие токи находят применение шинопроводы, состоящие из нескольких параллельно соединенных шин прямоугольного сечения, обычно собираемых в пакеты (рис. 3-27). Индуктивность таких

шинопроводов может быть найдена так, как указано в предыдущем параграфе (см. также пример 3-5).

Иногда с целью уменьшения общей индуктивности шинопровода применяют шихтованные пакеты шин -пакеты, у которых шины с токами прямого и обратного на-Рис. 3-27 правления чередуются (рис. 3-28).



0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 [51] 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160


0.0115